在上面的晶体等效电路中，L1, C1和R1是晶体运动参数, C0是晶体电极之间的电容,以及由于其安装和引出布置而引起的电容.由于在A处施加了可变频率的恒定电压源的结果,流入B处的负载的电流如下图所示.

  在低频下，晶体运动臂的阻抗极高，并且电流仅由于C0的电抗降低而随频率增加而上升. L1与C1谐振时达到频率fr,电流急剧上升，仅受串联的RL和晶体运动电阻R1限制.在仅稍高的频率下，运动臂会表现出增加的净感抗,该感抗与fa处的C0发生谐振，导致电流降至非常低的值. fr和fa之间的差异取决于fr和C1与C0的比值.在更高的频率下，不管其他晶体振动模式如何,电流都会恢复到仅由C0引起的电流.在两个谐振频率下，晶体”看起来”像一个电阻,施加的电压和产生的负载电流同相.

  实际上，由于等效电路中R1和C0的相对位置,实际情况并非如此.零相频率与最大和最小传输频率并不完全相同,但是在低于100MHz的频率下，CO的电抗比R1高，可以认为是这样.任何石英晶体振荡器的确切频率都取诀于其内电压和电流的相对相位,而不仅仅是印在晶体罐

上的频率.为了在所需频率下发生振荡,必须在该频率.上存在正反馈或零环路相移.网络转型大多数晶体振荡器的设计目的是使晶体在电阻呈fr的fr或fr与fa之间的频率工作;让我们称此频率为fL,在该频率下晶体呈现感应性.在这种情况下，连续的网络转换(请参见上一页的电路)使您可以将晶振电路减少到只有两个分量:净电感和等效等效并联或串联电阻.